DE2132281C3 - Anordnung zur Phasensynchronisation mehrerer Laseroszillatoren - Google Patents
Anordnung zur Phasensynchronisation mehrerer LaseroszillatorenInfo
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- DE2132281C3 DE2132281C3 DE2132281A DE2132281A DE2132281C3 DE 2132281 C3 DE2132281 C3 DE 2132281C3 DE 2132281 A DE2132281 A DE 2132281A DE 2132281 A DE2132281 A DE 2132281A DE 2132281 C3 DE2132281 C3 DE 2132281C3
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- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
- H01S3/08—Construction or shape of optical resonators or components thereof
Description
schen Anregen von Festkörperlasern. den.
In der USA.-Patentschrift 3 577 Ü93 ist eine Anordnung
zur optischen Kopplung mehrerer Laser-40 oszillatoren mittels eines Pentaprismas beschrieben,
um derart einen Laserstrahl größerer Apertur und
hoher Leistung zu erhalten. Mit dieser Anordnung ist es zwar möglich, eine räumliche Vereinigung der
Strahlen verschiedener Laseroszillatoren zu erzielen.
Die vorliegende Erfindung betrifft eine Anordnung 45 jedoch keine phasenkohärente Überlagerung der Teiltur
PhasensynchronisaMon der kohärenten Strahlung wellen.
•us mehreren stimulierbaren Medien, vorzugsweise In der USA.-Patentschrift 3 414 840 ist eine Syn-
enabhängig angeregter optischer Sender (Laser), de- chronisationsvorrichtung für Leistungslascr beschriefen
optische Resonatoren jeweils einen individuellen ben, wobei mehrere Laserresonatoren mittels teil-Resonatorreflektor
aufweisen, während der zweite 50 durchlässiger unter 45° zur Lichtausbreitungsrich-Kesonatorreflektor
allen optischen Sendern gemein- tung aufgestellter Spiegel gekoppelt sind. Auch hierlam
ist, wobei zwischen den stimulierbaren Medien bei ist eine phasenkohärente Überlagerung der Teillind
dem gemeinsamen zweiten Resonatorreflektor wellen nicht möglich.
tin Rächenhaft wirksames optisches Bauteil angeord- Aus der französischen Patentschrift 1 441 585 ist
Het ist. 55 ebenfalls eine Anordnung zur Synchronisation von
Bei Lasern beruht die Verstärkung der elektro- Riesenimpulslasern bekannt, bei denen mehrere opinagnetisQhen
Leistung auf der Ausnutzung von Ab- tische Resonatoren mittels teildurchlässiger Spiegel
lorptions- und Emissionsvorgängert in der Materie. gekoppelt sind. Auch hier ist die Summationswelle
Da die innere Energie von Atomen und Molekülen keineswegs in Amplitude und Phase definiert,
im allgemeinen nur in bestimmten Energietermen 60 Nach der Erfindung wird eine einzige phasensynvorhanden ist, erfolgt die Abgabe oder Aufnahme chrone Summationswelle dadurch erzeugt, daß das der inneren Energie in der Regel in diskreten Energie- flächenhaft wirksame optische Bauteil als einzige betragen, die durch den gegenseitigen Abstand der optische Störfläche die Teilwellen phasenkohärent betreffenden Energieterme, die an der Energieauf- überlagert.
im allgemeinen nur in bestimmten Energietermen 60 Nach der Erfindung wird eine einzige phasensynvorhanden ist, erfolgt die Abgabe oder Aufnahme chrone Summationswelle dadurch erzeugt, daß das der inneren Energie in der Regel in diskreten Energie- flächenhaft wirksame optische Bauteil als einzige betragen, die durch den gegenseitigen Abstand der optische Störfläche die Teilwellen phasenkohärent betreffenden Energieterme, die an der Energieauf- überlagert.
nähme oder -abgabe beteiligt sind, bestimmt sind. 65 Der Erfindung liegt die wesentliche Erkenntnis
Dabei ist der Abstand zweier Energieterme Em und zugrunde, daß bei der Vereinigung der Strahlen der
En durch die Beziehung En, - En = /1 · i- gegeben. verschiedenen Teilresonatoren durch die optische
Hierin bedeuten It die Plancksche Konstante und ν Störfläche, die die Eigenschaft hat, bei phasenkohä-
renter Überlagerung von Teilwellen eine einzige in von dem nur ein geringer Bruchteil von dem gemein-Amplitude
und Phase einfach definierte Summations- samen Reflektor zurückreflektiert wird,
welle zu erzeugen, alle Teilstrahlen kohärent sein An Hand des in der Zeichnung dargestellten Ausmüssen. Das heißt, daß in einem solchen System jeder führungsbeispiels soll die Erfindung im folgenden Einzeloszillator die geringste Schwelle dann hat, wenn 5 noch näher erläutert werden.
welle zu erzeugen, alle Teilstrahlen kohärent sein An Hand des in der Zeichnung dargestellten Ausmüssen. Das heißt, daß in einem solchen System jeder führungsbeispiels soll die Erfindung im folgenden Einzeloszillator die geringste Schwelle dann hat, wenn 5 noch näher erläutert werden.
er phasenkohärent mit allen anderen Oszillatoren an- Die schematisch dargestellte Anordnung nach der
schwingt, wodurch sich aus dem Rauschen heraus Figur zeigt zwei verschiedene Laseroszillatoren Il
eine kohärente Schwingung aller Teilsysteme zwang- und 2, beispielsweise zwei Halbleiterlaser, denen je-
läufig ausbildet. weils ein individueller erster Reflektor 3 und 4 zu-
Die optische Störfläche ist dabei zweckmäßiger- io geordnet ist. Mit 5 ist die optische Störfläche, beiweise
ein Gitter, das als Hologramm ausgebildet ist, spielsweise ein Volumen-Phasen-Hologramm, bewobei
dieses Hologramm wegen des hohen Wi rkungs- zeichnet, und mit 6 der allen Laseroszillatoren gegrades
vorzugsweise ein Volumen-Phasen-Hologramm meinsame zweite Reflektor.
i:>i. Die optische Störfläche 5 läßt sich in Art eines
i:>i. Die optische Störfläche 5 läßt sich in Art eines
Vorteilhafterweise weist das Hologramm eine In- »5 Hologramms für beliebige Anzahl und Anordnunterferenzstruktur
auf, die durch Überlagerung einer gen von Laseroszillatoren 1, 2... leicht realisieren.
Kugelwelle mit einer Serie von Kugelwellen entsteht, Bei Verwendung eines Volumen-Phasen-Hologramms
deren Ursprungsort die Strahltaille der verschiede- als optische Störfläche S kann dabei ein Wirkungsnen
Einzelresonatoren ist. Ein solches Hologramm grad nahe 100° ο erreicht werden, so daß die verrekonstruiert
bei der Beleuchtung mit einer Vielzahl 20 schiedensten Arten von Laseroszillatoren in ihrer
identischer, in sich kohärenter Teilwellen Hne ebene Phase synchronisiert werde? können.
Welle, die von dem gemeinsamen Reflektor in das Besonders gut eignet sich die erfindungsgemäße System zurückreflektiert wird. Bei Inkohärenz der Anordnung zum axialen optischen Anregen eines Teilwellen entsteht dagegen ein kompliziertes räum- Kristallasers mit einer großen Zahl von Halbleiterliches Beugungsmuster mit zeitlichen Schwankungen, 25 lasern.
Welle, die von dem gemeinsamen Reflektor in das Besonders gut eignet sich die erfindungsgemäße System zurückreflektiert wird. Bei Inkohärenz der Anordnung zum axialen optischen Anregen eines Teilwellen entsteht dagegen ein kompliziertes räum- Kristallasers mit einer großen Zahl von Halbleiterliches Beugungsmuster mit zeitlichen Schwankungen, 25 lasern.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (6)
1. Anordnung zur Phasensynchronisation der h · r zugeführt, das «in den höh eren Energiekohärenten
Strahlung aus mehreren stimulierba- 5 term E ü*e*f^n B":£™ThZdl dt si
ren Medien, vorzugsweise unabhängig angeregter chen, das sich im ^^^"^^^ *Q-optischer Sender (Laser), deren optische Resona- lungsenergie Ii · ν aus und Kenn oainu in aen n.edritoren jeweils einen individuellen Resonatorreflek- geren Energieterm ß« *υΓ£*. . „IK_„_„n .,
tor aufweisen, während der zweite Resonator- Sind die Phasen und R'^ungeη de^gesandten reflektor allen optischen Sendern gemeinsam ist, » Strahlungenerg.e verschieden so wirdvonider^sogewobei zwischen den stimulierbaren Medien und nannten »spontanen Em^s1On «gesprochen. Sie ,st dem gemeinsamen zweiten Resonatorreflektor ein inkohärent und fur eine Verstärkung n,chgeeignet. flächenhaft wirksames optisches Bauteil angeord- Sie ist die Ursache des Rauschens Der Verstarkungsnet ist, dadurch gekennzeichetf daß inechanismus dagegen beruht auf Jr »genannten das flächenhaft wirksame optische Bauteil als i5 »induzierten Emission«. Sie wird durch folgenden einzige optische Störfläche (5) durch phasen- Vorgang beschrieben: Trifft ein Strahlungsquant /, · , kohärente Überlagerung von Teilwellen eine ein- auf em angeregtes Te.lchen im Energieterm E„„ so zige phasensynchrone Summationswelle erzeugt. kann dieses unter Aussendung eines Strahlun»sq,iants
ren Medien, vorzugsweise unabhängig angeregter chen, das sich im ^^^"^^^ *Q-optischer Sender (Laser), deren optische Resona- lungsenergie Ii · ν aus und Kenn oainu in aen n.edritoren jeweils einen individuellen Resonatorreflek- geren Energieterm ß« *υΓ£*. . „IK_„_„n .,
tor aufweisen, während der zweite Resonator- Sind die Phasen und R'^ungeη de^gesandten reflektor allen optischen Sendern gemeinsam ist, » Strahlungenerg.e verschieden so wirdvonider^sogewobei zwischen den stimulierbaren Medien und nannten »spontanen Em^s1On «gesprochen. Sie ,st dem gemeinsamen zweiten Resonatorreflektor ein inkohärent und fur eine Verstärkung n,chgeeignet. flächenhaft wirksames optisches Bauteil angeord- Sie ist die Ursache des Rauschens Der Verstarkungsnet ist, dadurch gekennzeichetf daß inechanismus dagegen beruht auf Jr »genannten das flächenhaft wirksame optische Bauteil als i5 »induzierten Emission«. Sie wird durch folgenden einzige optische Störfläche (5) durch phasen- Vorgang beschrieben: Trifft ein Strahlungsquant /, · , kohärente Überlagerung von Teilwellen eine ein- auf em angeregtes Te.lchen im Energieterm E„„ so zige phasensynchrone Summationswelle erzeugt. kann dieses unter Aussendung eines Strahlun»sq,iants
2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch ge- h-ν in den niedrigeren Energieterm fc übergehen.
kennzeichnet, daß die optische Störfläche (5) ein 20 In diesem Fail haben aber diese beiden Quanten ,m
(nicht notwendig periodisches) Gitter ist. Gegensatz zur spontanen Emission gleiche Phase
3. Anordnung nach Anspruch 1 bis 2, da- und gleiche Richtung. Die elektromagnetische Strahdurch
gekennzeichnet, daß die optische Stör- lung ist kohärent und wegen der Quantenverdoppfläche
(5) als Hologramm ausgebildet ist. lung verstärkt.
4. Anordnung nach Anspruchs, dadurch ge- *5 Im optischen Bereich stehen einfache Energiekennzeichnet,
daß das Hologramm ein Volumen- quellen, deren Strahlung gleiche Frequenz und Phasen-Hologramm ist. gleiche Phase haben, mit ausreichender Leistung
5. Anordnung nach Ansprüchen 3 und 4, da- nicht zur Verfugung. Die durch die L.chtenerg.e andurch
gekennzeichnet, daß das Hologramm eine geregten Quantenübergange erfolgen deshalb auch
Interferenzstruktur aufweist, die durch Überlage- 3" nicht gleichphasig, tine Möglichkeit, die Anregungsrung
einer näherungsweisen Kupdwelle mit einer leistung für beispielsweise ausgedehnte stimulierbare
Serie von Kugelwellen entsteht/deren Ursprungs- Kristallmedien zu erhöhen, besteht dann eine Vielort
die Strahltaille der verschied, nen Einzelreso- zahl gleichphasiger Anregungsenergiequellcn gleicher
natoren ist Frequenz zu verwenden, wie sie beispielsweise Laser-
6. Verwendung einer Anordnung nach einem 35 dioden darstellen. Dazu ist jedoch erforderlich, daß
oder mehreren der Ansprüche 1 bis 5 zum opti- diese Laserdioden phasenmaßig synchronisiert wer-
Priority Applications (7)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE2132281A DE2132281C3 (de) | 1971-06-29 | 1971-06-29 | Anordnung zur Phasensynchronisation mehrerer Laseroszillatoren |
US00261941A US3763441A (en) | 1971-06-29 | 1972-06-12 | Device for phase-synchronization of several laser oscillators |
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IT26094/72A IT956786B (it) | 1971-06-29 | 1972-06-23 | Dispositivo per la sincronizza zione di fase fra piu oscilla tori laser |
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Applications Claiming Priority (1)
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Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2132281A1 DE2132281A1 (de) | 1973-01-11 |
DE2132281B2 DE2132281B2 (de) | 1974-06-06 |
DE2132281C3 true DE2132281C3 (de) | 1975-01-30 |
Family
ID=5812126
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE2132281A Expired DE2132281C3 (de) | 1971-06-29 | 1971-06-29 | Anordnung zur Phasensynchronisation mehrerer Laseroszillatoren |
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US4794345A (en) * | 1986-02-26 | 1988-12-27 | Trw Inc. | Phased array combination of laser beams |
US4823357A (en) * | 1986-11-10 | 1989-04-18 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Air Force | Diffraction limited dichroic combiner diode laser |
US5052013A (en) * | 1990-04-20 | 1991-09-24 | Putnam Roger S | Pulsed laser |
US5691989A (en) * | 1991-07-26 | 1997-11-25 | Accuwave Corporation | Wavelength stabilized laser sources using feedback from volume holograms |
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US6621633B2 (en) * | 2001-08-23 | 2003-09-16 | Massachusetts Institute Of Technology | System and method for increasing the diffraction efficiency of holograms |
Family Cites Families (2)
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US3577093A (en) * | 1968-09-13 | 1971-05-04 | Us Army | Means for obtaining multiple coherent-laser apertures |
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1971
- 1971-06-29 DE DE2132281A patent/DE2132281C3/de not_active Expired
-
1972
- 1972-06-12 US US00261941A patent/US3763441A/en not_active Expired - Lifetime
- 1972-06-19 FR FR7221999A patent/FR2143721A1/fr not_active Withdrawn
- 1972-06-23 NL NL7208674A patent/NL7208674A/xx unknown
- 1972-06-23 IT IT26094/72A patent/IT956786B/it active
- 1972-06-27 LU LU65602D patent/LU65602A1/xx unknown
- 1972-06-29 BE BE785623A patent/BE785623A/xx unknown
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IT956786B (it) | 1973-10-10 |
NL7208674A (de) | 1973-01-03 |
LU65602A1 (de) | 1972-10-26 |
BE785623A (fr) | 1972-10-16 |
FR2143721A1 (de) | 1973-02-09 |
US3763441A (en) | 1973-10-02 |
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C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) |