DE3344019A1 - Anordnung zur optischen messung von stoffkonzentrationen - Google Patents

Anordnung zur optischen messung von stoffkonzentrationen

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Description

ANORDNUNG ZUR OPTISCHEN MESSUNG VON STOFFKONZENTRATIONEN.
Die Erfindung betrifft eine Anordnung zur optischen Messung von Stoffkonzentrat ionen.
i ·
In biologischen Messobjekten müssen häufig Konzentrationen von Teilchenfrakt ionen nachgewiesen werden und dieser Nachweis wird überwiegend in wässrigen Lösungen vorgenommen.
Dabei sind die Störeinflüsse der jeweils nicht interessierenden Teilchen oder des Wassers auf die zu messenden Teilchen meist sehr gross. Bei optischen Messungen wird häufig auch die Messtrahlung gestört, sodass quantitative Messungen in Frage gestellt sind.
Während die durch Lumineszenz-oder Absorptionsindikatoren optisch messbaren Teilchenarten beispielsweise gemäss DE-PS 2508637 durch Optoden -das sind optische Indikatoren enthaltende Indikatorräume- messbar sind, ist die optische Messung von IR-aktiven Teilchen oder von Teilchen, für die keine Indikatoren vorhanden sind, wegen der oben angeführten Umstände problematisch.
Die Erfindung hat sich deshalb die Aufgabe gestellt, die optische Messung von Teilchenkonzentrationen, die nicht durch Optoden messbar sind, zu verbessern.
Sie löst diese Aufgabe dadurch, dass ein Messraum aus einem für die zu messenden Teilchen selektiv permeirbaren und für
die Messtrahlung transparenten Stoff vorgesehen ist, der in Wirkverbindung mit dem M e s s ο b j e k t steht und der von der Messt rah lung durchstrahlt ist»
Der Vorteil dieser Anordnung besteht darin,. dass einmal durch die Selektivität des Ressraumes für die zu messenden diffundierenden Teilchen eine Separation von anderen, nicht zu messenden, aber störenden Teilchen ermöglicht ist»
Ein weiterer Vorteil besteht darin, dass die Absorptionskurve für die Strahlung in den Fällen verschoben vjerden kann, in denen die den fiessraum bildenden Moleküle auf die zu messenden Teilchen' zurückwirken, was dann die Verschiebung der Absorption bewirkt. Dadurch ergibt sich eine zusätzliche Möglichkeit der Abstimmung der Wellenlängen von Strahler, Absorptionsbereich und Empfänger aufeinander, oder aber der Arbeitsbereich kann aus einer im Messbereich Liegenden Störbande verschoben werden
Darüberhinaus kann bei Verwendung von Substanzen für den Messraum, die eine Bindung oder einen hohen Löslichkeitskoeffizienten für die zu messenden Teilchen aufweisen, deren Konzentration gegenüber dem Messraum erhöht und dadurch das Signal-Rauschverhältnis für die Messtrahlung verbessert werden.
Die als Messraum verwendbaren Stoffe müssen für die Messtrahlung transparent sein» Da eine solche Transparenz -beispielsweise mit Siliconen, PVC, Polystyrol, Polypropylen oder dergleichen- ohne weiteres auch für die IR-Messtrah lung möglich ist, können nunmehr auch diffusionsfähige Stoffe ohne spezifische Indikatoren aber mit ausgeprägter IR-Aktivität oder mit Ramanaktivitat optisch vermessen werden. Das Narkosegas Halothan ist dafür ein Beispiel.
Anordnungen nach der Erfindung eignen sich jedoch nicht nur für einfache Durchstrahlungen, sondern können auch als
% 3 3 A Λ Cl 9
Lichtleiter oder Teile von Lichtleitern verwendet werden.
Vorteile entstehen bespie Isweise, wenn ein Lichtleiter für den Transport der Messtrahlung vorgesehen ist, der an seinen Seitenflächen mit einem Messraum umkleidet ist.
Damit nämlich eine Lichtleitung im Lichtleiter erfolgen kann, muss das transportierte Licht an den Seitenflächen des Lichtleiters innerhalb des Grenzwinkels der Totalreflexion verlaufen. Das Licht wird dann von der Grenzfläche reflektiert, aus physikalischen Gründen jedoch nicht ideal reflektiert, sondern es dringt eine kurze Strecke -etwa von der Grössenordnung einer_WeI lenlänge- in den Aussenraum ein. Wird dort ein Messraum nach der Erfindung angeordnet, dann durchsetzt die Messtrahlung diesen Messraum. Die effektive Dicke des Messraumes wird dabei durch die Messtrahlung und ihren Einstrahlungswinkel, also physikalisch bestimmt.
Da die Messtrahlung aus physikalischen Gründen nicht tiefer in den Messraum eindringen kann, sind auch Mittel zur optischen Entkopplung der Messtrahlung vom Messobjekt nicht mehr erforderlich. Dazu weist der Messraum die Dicke mehrerer Wellenlängen auf.
1st die Löslichkeit des Messraumes" oder die Bindung für die zu messende Teilchenart durch entsprechende Wahl des Stoffes, aus dem er besteht, gegenüber dem Messgut erhöht, dann stellt sich im Messraum eine erhöhte Konzentration für diese Teilchen ein und das Signal/Rauschverhältnis der Messungen ist dadurch verbessert.
Sollen mehrere Paramter oder Teilchenarten gemessen werden, ist eine Felderung des Messraumes vorgesehen, wobei die Indikatorfelder teilchenselektiv ausgebildet sind.
Ist die Membran hydrophob ausgebildet, dann werden beispielsweise die zu messenden Teilchen, die in den
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■ 334AG19
Indikatorraum diffundieren, vom Wasser getrennt. Hierdurch ist es beispielsweise mögliche C02-Konzentrationen oder Konzentrationen von Narkosegas (HaLothan) im Blut oder anderen wässrigen Lösungen mittels IR-Strahlung zu messen. Das ist sonst nicht möglich, weil das Wasser eine sehr hohe IR-Absorption durch die sogenannten "Wasserbanden" hat, die IR-Messungen in Durchlicht oder Reflexion nicht gestatten.
Als Material für solche, dem Messraum zugeordneten Lichtleiter kann zum Beispiel Tha11iumbromid-Jodid (KRS5), ZnSe, ZnS, Si, Ge oder, wo dies technisch möglich ist, kristallines heteropolares Salz wie CaF oder KBr oder NaCl verwendet werden. S
Als Sperre für Wasserdampf können weitere Schichten, wie beispielsweise Tetrafluorethylen oder Mylar, über den Messraum gezogen sein. Oder es sind Schichten aus wasserunlöslichen Lösungsmitteln, wie beispielsweise Dioctylphtalat, vorgesehen.
Solche Mittel können entweder selbsthaftend sein oder mittels poröser Netzwerke^, beispielsweise Teflonvliess (Hi 11iporfilter) oder dergleichen immobilisiert sein.
Auch die Verwendung von aktivierten Polymerfolien, die beispielsweise carrierdotiert sein können, ist möglich. Dadurch wird eine bessere Selektivität für die zu messenden Teilchen errei cht.
In der Zeichnung, anhand derer die Erfindung weiter erläutert wird, zeigen:
Fig«1: Eine erste Messanordnung nach der Erfindung Fig.2: Eine zweite Messanordnung nach der Erfindung Fig.3: Eine dritte Messanordnung nach der Erfindung
Fig.4: Eine Tei (.anordnung nach der Erfindung im Schnitt
Fig.5: Einen Lichtleiter im Schnitt
Fig.6: Eine Mehrschichtanordnug nach der Erfindung
Fig.7: Einen als Tauchstab verwendbaren Lichtleiter
Fig.8: Eine Ausbildung mit gestrecktem Lichtleiter
Fig.9: Eine gefelderte Anordnung
Fig.10: Einen zylindrischen Messraum
Nach Fig.1 verläuft die Messtrahlung Pp durch einen Messraum M, der mit einem Messobjekt MO in Wirkverbindung steht. Die Teilchenfraktion Tim diffundiert in den Messraum M ein und liegt, wenn die Löslichkeit a für die Teilchen ■ Tim· im Messraum M höher ist als im Messobjekt MO, in erhöhter Konzentration c(Tim) gemäss F ig.1a im Messraum M vor. Andererseits werden Teilchen Tis, die nicht in den Messraum M diffundieren können, -wie beispielsweise Wasser bei Verwendung lipophiler Messräume- vom Messraum M und damit von der Messung ausgeschlossen.
Die Konzentrationserhöhung im Messraum M kann, je nach Bindung oder Löslichkeit, bis zu drei Grössenordnungen betragen.
Wenn die Voraussetzung zur Messung im Durchlicht -transparentes Messobjekt MO-, nicht vorliegen, kann auch in Reflexion nach Fig. 2 gemessen werden. Dazu kann z.B. der Messraum M nach dem Messobjekt MO hin mit einer Teilreflexionsschicht SR abgeschlossen sein.
Soll in sehr dünnen Schichten gemessen werden, kann nach Fig.3 der Messraum M eine Seitenfläche SF eines Lichtleiters
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L biLden. Da die Messt rah lung Pp in einem Lichtleiter L unterhalb des Grenzwinkels der Totalreflexion verläuft, werden bei der Reflexion kurze Wege innerhalb des Messraumes M zurückgelegt, auf denen eine Einwirkung der Teilchen auf diese Strahlung erfolgen kann» Ein Photoempfänger F nimmt diese Strahlung auf»
In Fig.4 erreicht ein Strahl Pp der Messtrahlung aus dem Lichtleiter L mit dem Brechungsindex Nc die Phasengrenze G zum Messraum M mit einem gegenüber Nc kleinerem Brechungsindex No. An der Phasengrenze G wird der Strahl Pp nicht in idealer Weise als Pm1 reflektiert, sondern dringt eine Strecke Pi in das· Aussenmedium M ein. Dort nimmt die Amplitude nach der Beziehung
ab. Aus den Wellenfronten des Strahles Pp entsteht danach der Strahl Pm2.
In einer Messanordnung gemäss Fig.5 verläuft die Messtrahlung Pp über eine längere Strecke im Lichtleiter L. Hier wiederholt sich bei jeder Reflexion R1,R2,... der Effekt der Grenzflächenabsorption im Messraum M mehrfach, so dass sich die durch die Konzentration bedingten Änderungen der Messtrahlung Pp verstärken.
Besteht der Messraum M aus Material mit Bindung oder mit hohem. Lös Iichkeitskoeffizienten a für eine bestimmte Teilchenart Tim, dann steigt die Konzentration von Tim im Messraum M gegenüber dem Messobjekt MO.
Dadurch lässt sich die Konzentration im Messraum M um
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mehrere Grössenordnungen erhöhen.
Wird der Messraum H hydrophob ausgebildet/ entsteht bei wässrigen Lösungen aLs Hessobjekt eine Trennung des Aus senraumes in einen wasserfreien Hessraum H und das Messobjekt MO. Andererseits diffundieren diffusionsfähige Stoffe solange in den Messraum M bis sie mit dem Messobjekt im DiffusionsgLeichgewicht stehen. Der diffundierte und damit von Störsubstanzen abgetrennte Stoff kann nunmehr von innen, aLso vom Lichtleiter aus optisch analysiert werden.
Wegen der Rückdämmung des Wassers kann die Probe jetzt beispielsweise auch mit IR-Licht analysiert werden, weil die starke IR-Absorption durch die Wasserbanden entfällt.
Andererseits ist die Eindringtiefe wegen der grossen
Wellenlängen hinreichend gross, sodass für viele
Messprobleme ausreichende optische Weglängen im Messraum entstehen.
Das ist ein besonderer Vorteil, weil nunmehr die gesamte IR-Analysentechnik für den Messraum zur Anwendung kommen und auch ramanaktive Substanzen untersucht werden können.
Reste von Wasserdampf können aus dem Messraum ferngehalten werden, wenn dieser nach Fig.6 mit einer weiteren Schicht S, beispielsweise aus Tetrafluorethylen oder Mylar versiegelt ist. Solche Schichten sind nämlich für Wasserdampf (Tis) wenig durchlässig, für die zu messenden Teilchen Tim, etwa Sauerstoff, Narkosegas (Halothan) oder C02 jedoch gut durchlässig, sodass sich diese Teilchenarten besonders gut in M konzentrieren und deshalb gut messen lassen. Die Schichten können mit einem Haftvermittler H mit dem Lichtleiter L verbunden sein.
Insbesondere bei Messung im IR-Bereich ist die Thermostatisierung der Messanordnung zweckmässig, weil
dadurch die EigenstrahLung der Anordnung konstant gehalten werden kann.
Der Lichtleiter kann gemäss Fig.7 als Tauchstab ausgebildet werden.
Zur Vermessung strömender Flüssigkeiten können nach Fig.8 die Tot a Lref lexionen im Messraum M auf längeren Strecken des Lichtleiters L erfolgen, so dass ein langgestreckter, dünner Lichtleiter L verwendet werden kann, der zudem die Strömung ST wenig stört.
Sollen gleichzeitig meh-rere Partikelarten Tim, T2m, T3m... durch Prüf Iichstrahlen Pp11, Pp21,... gemessen werden, können die Messräume M1CS1), M2CS2),.. gemäss Fig.9 gefeldert und aus verschieden teilchenselektiven Stoffen (S1/S2,..) aufgebaut oder mit diesen abgedeckt sein. Bei teiLchenselektiven Stoffen kann nur eine bestimmte Teilchenart Tim durch Diffusion in den Messraum Mi(Si) eindringen. Sie wird durch Bestimmung der Änderung der zugeordneten Strahlen Pp11, Pp21.. nach Pp21, Pp22.. gemessen.
Ist einer der Prüf Iichtstrahlen P1i unabhängig vom Messvorgang, kann dieser als Referenzstrahl verwendet werden, indem die anderen gemessenen Intensitäten auf diese Strahlungsintensität bezogen wird. Dadurch können apparativ verursachte Intensitätsschwankungen rechernisch in bekannter Weise eliminiert werden»
Soll weiterhin die Messanordnung MK nur geringen Raum einnehmen, kann sie gemäss Fig.10 zylindrisch oder kugelförmig ausgebildet und mit dem Messraum überzogen sein. Das Prüflicht Pp wird jeweils tangential durch einen Lichtleiter Lp in die Messkammer MK eingeleitet, die Messtrahlung Pm tangential durch Lm ausgekoppelt. Anordnungen nach Fig.10a eignen sich dabei für die Messung
von ramanaktiven Substanzen, Anordnungen nach Fig.10b für die Messung von absorbierenden Stoffen.
Wenn bei TeiLchenmessungen nur geringe TeiLchenmengen zur Verfugung stehen, ist es zweckmässig, die LösLichkeit a des Hessraumes kLein zu haLten und auf EmpfindLichkeitssteigerung zu verzichten, um nicht eine das Messergebnis verfäLschende Verarmung an zu messenden TeiLchen zu provozieren.
- Leerseite -

Claims (1)

  1. 33AA019
    PATENTANSPRÜCHE
    / Anordnung zur optischen Messung von Stoffkonzentrationen, dadurch
    gekennzeichnet, ,
    dass ein Messraum (M) aus einem für die zu messenden Teilchen (Tim) selektiv permeierbaren, auf die Teilchen (Tim) rückwirkenden und für die Messtrahlung (Pp) transparenten Stoff vorgesehen ist,, der in Wirkverbindung mit dem Messobjekt (MO) steht und der von der Messtrahlung (Pp) durchstrahlt ist»
    2«, Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass das Material des Messraumes (M) für den zu messenden Stoff (T1m,T2m..) einen hohen Lös Iichkeitskoeffizienten a aufwei st.
    3. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass das Material des Messraumes (M) für den zu messenden Stoff (Tim,T2m..) Bindungsstellen aufweist.
    4. Anordnung nach Anspruch 2 , dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum (M) aus organischen oder anorganischen Polymeren, beispielsweise aus Silikonen, aus PVC aus Polystyrol oder Polypropylen besteht.
    5. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, dass eine Felderung (M1(S1),M2(S2),..) des Messraumes (M) vorgesehen ist und dass die Messfelder (M1,M2,..) selektiv für die zu messenden Teilchen (T1m,T2m..) ausgebildet sind.
    6. Anordnung nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichent, dass die Messtrahlung verschiedene Wellenlängen (P11,P12,P13...) aufweist.
    7. Anordnung nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, dass eine der Wellenlängen (Pii) eine Referenzwellenlänge ist.
    8. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 7, dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum (M) hydrophob ausgebildet ist.
    9. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass das Prüflicht (Pp) IR-Strahlung ist.
    10. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 9, dadurch gekennzeichnet, dass die TeiLchen (Tim) COZ-MoLeküLe sind.
    11. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 9, dadurch gekennzeichnet, dass die TeiLchen (Tim) Ha Lothan-MoLeküLe sind.
    12. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 9, dadurch gekennzeichnet, dass di e.-Tei Lehen (Tim) ramanaktiv sind =
    13» Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 12, dadurch gekennzeichnet, dass der Flessraum (M) mit weiteren (S) Schichten zur AusschaLtung von Rückwirkungen aus dem Hessgut (ΡΊΟ) versehen ist.
    14. Anordnung nach Anspruch 13^ dadurch gekennzeichnet, das die Schicht (S) aus TetrafLuorethyLen oder MyLar besteht.
    15. Anordnung nach Anspruch 13, dadurch gekennzeichnet, dass die Schicht (S) aus wasserunLös Lichen Lösungsmitte Ln, wiebeispieLsweise DioctyLphtaLat^ besteht»
    16. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass ein LichtLeiter (L) vorgesehen ist, der an seinen SeitenfLächen mit einem Messraum (Pi) umkLeidet ist.
    33/:/:. 9
    17. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass der Lichtleiter (L) als mit einem Spiegel (SR) abgeschlossener Tauchstab ausgebildet ist.
    18. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass ein langgestreckter, dünner Lichtleiter (L) verwendet ist.
    19. Anordnung nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, dass die Messräume (M1(S1),M2(S2),...) mit teilchenselektiven Stoffen abgedeckt sind.
    20. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum (MK) zylindrisch ausgebildet ist und tangential angekoppelte Lichtleiter (Lp,Lm) für die Messtrahlung (Pp,Pm) aufweist.
    21. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum (MK) kugelförmig ausgebildet ist und tangential angekoppelte Lichtleiter (Lp,Lm) für die Messt rah Lung (Pp,Pm) aufweist.
    22. Anordnung nach Anspruch 5 und 18, dadurch gekennzeichnet, dass die Schichten (S,M) durch Haftvermittler (H) mit dem Lichtleiter (L) verbunden sind.
    BAD ORIGINAL
    23. Anordnung nach einem der Ansprüche 1 bis 22, dadurch gekennzeichnet, dass das Material des Messraumes (M) die Wellenlänge der Absorption der zu messenden Teilchen (Tim) verschiebt.
    24. Anordnung nach einem oder mehreren der Ansprüche 1 bis 23, dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum thermostatisiert ist.
    25. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichent, dass der den Messraum (H) bildende Stoff in einem ein poröses Metzwerk bildenden Stoff angeordnet ist.
    26. Anordnung nach Anspruch Λ, dadurch gekennzeichnet, dass der Messraum (fl) für die zu messenden Teilchen selektive Carrier aufweist.
    27. Anordnung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, dass der Lichtleiter aus Tha I Iiumbromid-jodid oder Ca lciumf luorid besteht.
    28. Anordnung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, dass der Brechungsindex des Messraumes auf den verwendeten Reflexionswinkel abgestimmt ist»
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